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阿里云实时计算Flink 4年前 40

[物理学与PDEs]第1章第3节 真空中的 Maxwell 方程组, Lorentz 力 3.1 真空中的 Maxwell 方程组

1.稍微修正以前局部使用的方程组可以得到真空中的 Maxwell 方程组: $$\beex \bea \Div {\bf E}&=\cfrac{\rho}{\ve_0},\\ \rot{\bf E}&=-\cfrac{\p {\bf B}}{\p t},\\
张祖锦 10年前 587

[物理学与PDEs]第1章第7节 媒质中的 Maxwell 方程组 7.1 媒质中的 Maxwell 方程组

1.媒质的极化 (1) 束缚电荷: 被束缚在原来位置上的电荷. (2) 在电磁场中, 束缚电荷会有一微小的运动, 而产生电偶极矩. 此即称为媒质的极化. (3) 设电极化强度 (单位体积的电偶极矩) 为 ${\bf P}$, 则 $$\bex \rho'=-\
张祖锦 10年前 563

[物理学与PDEs]第1章第5节 Maxwell 方程组的数学结构, 电磁场的波动性 5.1 Maxwell 方程组的数学结构

 Maxwell 方程组具有本质重要性的为: $$\beex \bea \ve_0\mu_0\cfrac{\p {\bf E} }{\p t} -\rot{\bf B} &=-\mu_0{\bf j} ,\\ \cfrac{\p {\bf B} }{\p t}
张祖锦 10年前 514

[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.1 考虑到导电媒质 (等离子体) 的运动对 Maxwell 方程组的修正

1.  Maxwell 方程组 $$\bee\label{3_2_1_Maxwell} \bea \Div{\bf D}&=\rho_f,\\ \rot{\bf E}&=-\cfrac{\p {\bf B}}{\p t},\\ \Div{\bf B}&=0,\
张祖锦 10年前 556

[物理学与PDEs]第1章第3节 真空中的 Maxwell 方程组, Lorentz 力 3.2 Lorentz 力

1. Lorentz 假定, 不论带电体的运动状态如何, 其所受的力密度 (单位体积所受的力) 为 $$\bex {\bf F}=\rho {\bf E}+{\bf j}\times{\bf B} =\rho{\bf E}+\rho {\bf v}\times
张祖锦 10年前 576

[物理学与PDEs]第1章第7节 媒质中的 Maxwell 方程组 7.2 媒质交界面上的条件

通过 Maxwell 方程组的积分形式易在交界面上各量应满足交界面条件: $$\beex \bea \sez{{\bf D}}\cdot{\bf n}=\omega_f,&\sex{\omega_f:\ \mbox{交界面上自由电荷密度}};\\ \sez{{
张祖锦 10年前 648

[物理学与PDEs]第1章第9节 Darwin 模型 9.2 Maxwell 方程组的一个定解问题

设 $\Omega$ 为一有界区域, 外部为理想导体 $(\sigma=+\infty)$, 则 $\Omega$ 中电磁场满足 Maxwell 方程组 $$\beex \bea \ve\cfrac{\p{\bf E}}{\p t}-\cfrac{1}{\mu
张祖锦 10年前 508

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